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I.  Th.  Gesetze  des  Gleichgewichte  füsiger  Körper.
gen  erreichen,  der  zu  4Z  gehörige  Bogen  CR  der  Scale
als  gerade  könnte  angesehen  werden,  und  in  diesem  Falle
würde  man,  da  der  obere  Theil  der  Scale-Rr  gar  nicht  in
der  Rechnung  vorkommt,  die  Rechnung  so  führen  dürfen,
als  ob  die  ganze  Scale,  eine  gerade  Linie  würe.  Da  nun
alle  Grade  der  Wärme,  welche  wir  beobachten  können,
noch  sehr  weit  vom  absoluten  Nullpunkt  der  Wärme  entfernt -
  sind,  so  darf  man  annehmen,  dass  h  in  Vergleichung
der  Höhen  z,  welche  wir  erreichen,  sehr  grofs  ist.  Bei
dieser  Voraussetzung  kann  man  der  im.  vorigen  G.  zwischen
p  und  z  gefundenen  Gleichung  eine  bequemere  Form  geben, ¬
  wenn  man  log.
in  eine  Reihe  verwandelt,
von  dor  man  die  Glieder,  welche  höhere  Potenzen  von  k
im  Nenner  enthalten,  wegläfst;  man  erhält  dann
be
log.
p
a
12
wo  b  die  im  untern  Punkte  A  wirklich  Statt  findende  Dichtigkeit ¬
  bezeichnet,  welche  also  bei  verschiedenen  Beobachtungen ¬
  verschieden  seyn  kann.  Wéil  es  aber  besser  ist,
alles  auf  eine  gewisse  Normaltemperatur  zu  beziehen,  so
sey  diese  —  c,  und  zum  Unterschiede  nun  die  Temperatur
in  A  —  c:  bezeichnet  also  b  jetzt  die  mit  der  Normaltemperatur ¬
  zusammengehörende,  dem  Drucke  —  a  entsprechende ¬
  Dichtigkeit,  so  ist
bc..2
log.
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In  dieser  Gleichung  kann  man  —  durch  die  in  A  und  Z  beobachteten ¬
  Temperaturen  ausdrücken,  weil
ist,
2
be.z
—
also  ist  log.
eine
ac
.
hinlänglich  genaue  Cleichung,  wvenn  nr  sehn  klein  ist.