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nem  von  ihrem  Abstand  AB  abhängenden  Gesetz  einander
anziehen,  und  keine  äussere  Kräfte  auf  sie  wirken;  so  ruht
entweder  ihr  Schwerpunkt,  oder  er  bewegt  sich  geradlinigt
und  gleichförmig.
Wären  die  zwey  Körper  anfänglich  in  Ruhe  in  den
Punkten  A  und  B  (Fig.  123.);  so  nehme  mau  Aa:  Bb  m: =
  m.  Alsdenn  wird,  wenn  Be  der  Raum  ist,  durch  welchen ¬
  der  Körper  B  gegen  den  Körper  A,  dessen  Masse  —  m
ist,  in  einer  gewißen  Zeit  fallen  würde,  Za  der  Raum  seyn,
durch  welchen  der  Körper  2  gegen  den  Körper  B,  dessen
Masse  =m  ist,  in  derselben  Zeit  fallen  würde,  so  daß  am
Ende  dieser  Zeit  die  zwey  Körper  in  a  und  b  seyn  werden.
Man  theile  die  gerade  Linie  in  dem  Punkt  Cso,  daß  AC:
CB=m  :  m;  so  wird  C  der  anfängliche  Ort  des  Schwerpunkts ¬
  der  zwey  Körper  seyn.
Da  nun  Aa  :  Bb  —  m':  m
und  AC  :  Cb  =  m':  m
so  ist  auch  A0-Aa  )CB-Bb)
—  m':  m;
ac
Cb
folglich  ist  der  Punkt  C  auch  der  Schwerpunkt  der  Körper
A  und  B,  wenn  sie  in  a  und  b  angekommen  sind,  welcher
also  in  diesem  Fall  ruht.  Demnach  würden  die  zwey  Körper ¬
  in  einer  geraden  Linie  sich  einander  nähern,  und  in  ihrem ¬
  Schwerpunkt  C'einander  begegnen.
Wenn  die  Körper  in  A  und  B  (Fig.  120.)  mit  den
Geschwindigkeiten  Au  und  Bb  nach  parallelen  Richtungen
ankommen,  welche  sich  wie  ihre  Abstände  AC  und  CB  von
ihrem  Schwerpunkt  C  verhalten,  so  daß  a  und  b  auf  verschiedenen ¬
  Seiten  von  AB  liegen,  und  in  dem  Augenblick,
da  sie  in  4  und  B  ankommen,  durch  die  Wirkung  ihrer  gegenseitigen ¬
  Gravitation  die  Geschwindigkeiten  Ah  und  Bg
bekommen;  so  vollende  man  die  Parallelogramme  ha,  bg
und  ziehe  ihre  Diagonalen  Aa,  Bb,  welche  nun  die  in  gleichen ¬
  Zeiten  von  den  zwey  Körpern  beschriebene  Wege  seyn
werden.  Man  ziehe  Ca  und  Cb.
Ah(Bg
—  M  :  m
Da  ga    bb
-  CA:  CB
Kk2