64. Wenn die Straalen aus G (Fig. 4
Tab. I.) in die Linſe M A M′ kommen, werden
jene, die in derſelben die größte Brechung lei-
den, bey B einen nähern Vereinigungs Punkt
haben, als andre bey I, die am wenigſten ge-
brochen werden, und der Fehler im Abſtande
des Brennpunkts wird B I ſeyn, den wir die
Längenabweichung nennen wollen. Weilaber BI
im Vergleiche der ganzen Brennweite klein iſt,
kann man in demſelben jenen Theil in gegenwär-
tiger Unterſuchung hinweg laſſen, der die aus
der Kugelſigur, und Dicke des Glaſes entſprin-
gende Abweichung (die ohne das ſchon ſehr klein
iſt) in etwas verändert, und bleibt uns nur jener
zu erwägen übrig, der die Formel $\frac{1}{r}$ = $\frac{m\; -\; 1}{f}$
+ $\frac{1}{p}$ mangelhaft machet.

65. Nennet man den Unterſchied des m bey
erſt erwähnten zweyen Gattungen der Straalen
d m, und differenzieret die Formel; ſo erhält
man, der beſtändigen Größe p wegen, - $\frac{d\; r}{r\; r}$ =
$\frac{d\; m}{f}$ , folglich $\frac{d\; r}{r}$ = $\frac{r}{f}$ d m. Fallen aber die
Straalen parallel ein, verſchwindet $\frac{1}{p}$ , und
wird $\frac{1}{r}$ = $\frac{m\; -\; 1}{f}$ , oder auch $\frac{r}{f}$ = $\frac{1}{m\; -\; 1}$ ; mithin hat man $\frac{d\; r}{r}$ = $\frac{d\; m}{m\; -\; 1}$ , welches dieſe
Proportion giebt r : d r = m - 1 : d m. Wenn