DYNANIQUE. 
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dy 
agF 
). Or l'expresion 
l'élément en M est 
dy 
générale de la force accélératrice (152) est 
ou plutôt 
d) 
par la même raison que ci-dessus; donc en 
— be, on 
faisant, pour simplifier, la constante — 
obtient 
d 
a 
b' x 
de) 
drr) 
262. Telle est l'équation aux différences partielles du 
mouvement d’un point quelconque de la corde : pour l'in 
tégrer, remarquons que le coefficient différentiel du second 
ordre relatif à x, multiplié par b2 , devant être égal à celui 
relatif à t, il est visible que x + bt satisfait à cette con 
dition, aussi bien que toute fonction o de x + bt. Et 
comme on peut en dire autant de toute autre fonction 
Fdex —bt, 
9 = 180(x+bt)++ F(x—bt)) 
est l'intégrale de l'équation (1) puisqu'elle contient deux 
fonctions arbitraires. 
Appliquons ce résultat à la corde vibrante. La vitesse 
à un instant quelconque est....................... 
(0'(x++ bi)—Fl (x — bt)) ; supposons que la corde 
soit originairement en repos dans la situation ASB, il faut 
— 0 : ainsi 0'x — Fx—0, 
que t — o réponde à  
quel que soit 2 ; donc ox — Fx; puis mettant r — be