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PRINCIPE DE D'ALEMBERT. 
257. Jusqu'ici nous avons fait abstraction du poids des 
cordons; il ne seroit guère plus difficile d’y avoir égard. 
En effet, prenons d’abord le cas de la poulie; représentons 
par p la masse de l'unité de longueur du cordon, et par à 
sa longueur entière diminuée de la partie BFC; soit z la Tig rrx 
longueur Bm de la partie de ce cordon qui est du côté du 
poids P; a —z sera Cm’, c’est-à-dire celle qui est de 
l'autre côté au bout du tems t : les poids respectifs de ces 
cordons sont donc pz et p (a—z). En raisonnant comme 
ci-dessus (252), on verra qu'on a 
v. effectives. 
v. imprimées. 
masses. 
m +pz...........4 gdt..........4 de 
m + p(a—z)....v—gdt.....dy. 
L'équilibre entre les forces imprimées et les forces effec 
tives, prises en sens opposé, donne 
m — m  p22a) gat. 
do 
m+ m' + pa 
On intègre cette équation en la multipliant par vdt — dz, 
et on trouve, tout calcul fait, 
pa 
m + m'  pa 
Lorsque la vîtesse est nulle en même tems que z, on a 
C—o: on détermineroit aisément dans tout autre cas 
la valeur de la constante C. Pour obtenir une relation 
pour v, et il ne s'agit plus que 
entre z et t, on met 
dz 
d'intégrer une fonction de la forme Adt 
Veresty) 
ce qui n'offre aucune difficulté,